CLEO/Europe-EQEC 2017 Mika Fuchida

CD-7.4 Whispering-Gallery 谐振器中的压电可调二次谐波生成（弗莱堡大学，克里斯托夫-S.

在这项研究中，我们制作了一个轴上带有压电元件的混合谐振器，通过控制半径可以调节谐振波长。该谐振器的制作方法是：先用激光在铌酸锂晶片上钻一个几毫米长的孔，将其与压电柱粘合，然后将其安装在主轴上，用同样的激光对边沿进行整形，再经过研磨和抛光以获得最终的形状和表面。激光器是 150 fs 飞秒激光器，功率为 1 W，中心波长为 388 nm，可按 1.2 nm 的步长调节（如果波长太短，表面会熔化太多，变得凹凸不平，这样就不好了）。在厚度为 250 微米、直径为几毫米的情况下，谐振器的宽度仅为 100 微米，Q 值约为 108。向压电元件施加电压可物理改变谐振器的几何形状，从而实现 520 nm 波长附近 SHG 光的无跳模调谐，跨度为 28 GHz（跨度超过 FSR）。这种方法优于基于温度的调谐，因为调谐速度更快。

CD-8.3 作为光学三波混合多功能平台的激光活性啸叫廊谐振器（弗莱堡大学的 Simon J. Herr）。

在 CD-7 和同名谐振结构中的非线性问题口头会议上进行的这项工作，是在单个耳语画廊谐振器（WGR）中同时确认激光振荡和二阶非线性过程的首个实例。WGM 微型光学谐振器作为一种宽带光源，因其高效率和频率转换能力而备受关注。然而，产生非线性效应的传统方法需要外部耦合具有窄线宽和可调波长的激光器，这对实际应用提出了很高的技术要求。在本研究演示的方法中，首先将线宽为几千兆赫且无窄线宽的廉价 CW 激光（波长约为 820 纳米）耦合到 WGR 作为泵浦光。由于此时谐振器的 FSR 也是几千兆赫，它总是耦合到一个 Q 值约为 105（线宽几千兆赫）的模式。这种光作为掺钕激光在窄线宽模式（波长约为 1080 nm）中振荡，并在掺钕 LiNbO3 谐振器（波长约为 540 nm）中产生二次谐波。这样，产生二阶非线性效应所需的泵浦光可由在同一谐振器中振荡的激光器提供，从而大大简化了系统，并且无需昂贵的激光器。此外，还证实了一种光学参量过程，尽管还没有显示其因果关系是否归因于谐振器中产生的激光，但有望实现自泵浦宽带光源。

CE-8.6 用于 IIIV 纳米线晶体结构表征的二次谐波发生成像（Maria Timofeeva，苏黎世联邦理工学院。）

这是非线性光学分会场的最后一个报告，虽然与田边实验室的研究主题没有直接关系，但很有意思，我将在此讨论。在本田报告后面的一个小房间里举行的会议上，英戈的研究小组介绍了通过在氧化镁上生长一层 KTN（一种比 LN 和其他材料产生更高的 EO 和 Kerr 效应的材料），在室温下实现实用集成设备的研究。这里介绍的研究展示了一种对发生 SHG 的材料的晶体结构进行成像的方法，而无需像 TEM 那样不可逆地将材料切割成薄片。样品为砷化镓纳米线，在整个样品上施加波长为 820 nm、功率为 3.5 mW 的脉冲光源以产生二次谐波，然后使用电子图像放大 CCD 相机获取波长为 410 nm 的光强分布。(2) 每个张量都是已知的。因此，通过旋转脉冲光源的偏振，获得极坐标的强度分布，就可以确定观察点的晶体结构类型，即使是混合物，也可以确定两者的比例。这种方法不需要真空或超低温，不需要扫描，也不是破坏性检查，因此有望应用于检查光学元件是纯晶体结构还是周期性异质结构。