OSA (FiO/LS) 2015 Takumi Kato

Relacionado con el peine de frecuencias de Kerr
FM1D.2 Peines de frecuencia óptica estabilizados en chip *UCLA Chee Wei Wong et al.
Informe sobre la generación de peines mediante anillos de SiN. Se han realizado muchos estudios sobre la estabilización de peines de automóviles, pero no propuestas en chip. En este estudio se generó un pequeño carcom FSR (varias decenas de GHz) y se consiguió una gran estabilidad al tiempo que se interfería con el carcom de fibra de Menlo. Se observó que el grupo de UCLA presentó el carcom en lugar del contenido.

FM2D.3 Towards Automated Deterministic Comb Generation in Microresonators: overcoming thermal shift *Purdue Univ. Weiner et al.
Informe sobre cómo guiar de forma fiable un carcom hacia un estado de solitón. Centrándose en el hecho de que las oscilaciones de la potencia interna del resonador en el estado caótico hacen que el estado posterior sea incierto, se investigan las condiciones en las que se puede alcanzar el estado de solitón evitando al mismo tiempo el estado caótico. Como no se añadieron efectos termo-ópticos a las simulaciones, el interés se centró en cómo evitar los efectos de los efectos termo-ópticos en los experimentos.

FTu3E.2 Láser de cascada cuántica Generación de peine de frecuencias Kerr *EPFL Kippenberg et al.
Informe sobre un peine de automóvil dirigido a una fuente de luz de peine en la banda del infrarrojo medio. El resonador es de MgF₂Resonador. La luz de bombeo es un láser de cascada cuántica. El acoplador evanescente es una fibra de calcogenuro. La dispersión no es muy buena, pero es posible mejorarla diseñando la dispersión estructural del resonador.

FW3C.1 Peines de frecuencia de banda ancha en un chip fotónico utilizando radiación Cherenkov inducida por solitones *EPFL Kippenberg et al.
Un informe sobre el peine de coches con anillos de SiN. El contenido de la ponencia era típico del campo del carcom, como el uso de ondas dispersivas para realizar un peine de banda ancha, la medición absoluta del desplazamiento de la envolvente portadora utilizando 2f-3f, etc. La parte más interesante era el colapso del espectro debido al cruce de modos. Lo más interesante fue el debate sobre el colapso del espectro debido al cruce de modos. Por ejemplo, incluso si se obtiene un solitón ideal cuando sólo se considera el modo de primer orden de TE, el espectro se colapsará si algún modo longitudinal se cruza con el modo de segundo orden de TE. Por lo tanto, el diseño debe evitar el cruce de modos en la medida de lo posible. Por otro lado, para el diseño dispersivo, no es posible ceñirse a la condición monomodo, por ejemplo, haciendo más ancha la anchura de la guía de ondas, por lo que se reconoce que el cruce de modos es inevitable hasta cierto punto. Se dice que se está investigando para crear condiciones monomodo adelgazando parte de la guía de ondas de forma experimental. Teóricamente, esto sería lo mismo que ocurre con las fibras cónicas, en las que sólo existen modos únicos. Si pueden producirse fenómenos similares a los de las fibras cónicas, esto podría conducir al atrapamiento atómico mediante luz evanescente amplia y a la generación de fotones únicos a partir de ellos, que se están estudiando con fibras cónicas.

FW6C.5 Peines de frecuencia Kerr de microcavidades que abarcan octavas con emisión de ondas dispersivas armónicas en un chip de silicio *NIST Diddams, Papp, Srinivasan et al.
Presentación posterior a la fecha límite, a la que no se pudo asistir, en la que se informa sobre la observación de un peine de ensanchamiento de 1~2 µm utilizando un anillo de SiN. Una de las innovaciones es que las longitudes de onda a las que se generan las ondas dispersivas están diseñadas para estar en torno a 1 µm y 2 µm. Otra innovación es el ajuste del acoplamiento entre la guía de ondas y el resonador. Normalmente, sólo se tiene en cuenta el acoplamiento de la longitud de onda de la bomba y se tiende a ignorar otras longitudes de onda, pero esto se tiene en cuenta utilizando una guía de ondas curvada. De hecho, se ha observado un peine con una dispersión de 1 a 2 µm con una bomba de 1550 nm, pero no parece haber dado lugar a la formación de solitones.