OSA (FiO/LS) 2015 Takumi Kato

Correlato al pettine di frequenza di Kerr
FM1D.2 Pettini ottici di frequenza stabilizzati su chip *UCLA Chee Wei Wong et al.
Relazione sulla generazione di pettini utilizzando anelli SiN. Ci sono stati molti studi sulla stabilizzazione dei pettini auto, ma non su chip. In questo studio è stato generato un piccolo car comb FSR (alcune decine di GHz) e si è ottenuta un'elevata stabilità pur interferendo con il pettine in fibra di Menlo. È stato notato che il gruppo UCLA ha presentato il carcom piuttosto che il contenuto.

FM2D.3 Verso la generazione automatica di combinazioni deterministiche nei microresonatori: superare lo spostamento termico *Purdue Univ. Weiner et al.
Una relazione su come guidare in modo affidabile un carcom in uno stato di solitone. Concentrandosi sul fatto che le oscillazioni della potenza interna del risonatore nello stato caotico rendono incerto lo stato successivo, sono state studiate le condizioni in cui è possibile raggiungere lo stato di solitone evitando lo stato caotico. Poiché gli effetti termo-ottici non sono stati aggiunti alle simulazioni, l'attenzione si è concentrata su come evitare gli effetti termo-ottici negli esperimenti.

FTu3E.2 Laser a cascata quantistica Generazione di combinazioni di frequenza Kerr *EPFL Kippenberg et al.
Relazione su un pettine per auto rivolto a una sorgente di luce a pettine nella banda del medio infrarosso. Il risonatore è in MgF₂Risonatore. La luce di pompa è un laser a cascata quantistica. L'accoppiatore evanescente è una fibra di calcogenuro. La dispersione non è molto buona, ma è possibile migliorarla studiando la dispersione strutturale del risonatore.

FW3C.1 Combo di frequenza a banda larga su un chip fotonico utilizzando la radiazione Cherenkov indotta da solitoni *EPFL Kippenberg et al.
Una relazione sul pettine per auto che utilizza anelli SiN. Il contenuto dell'articolo era tipico del settore carcom, come l'uso di onde dispersive per realizzare un pettine a banda larga, la misura assoluta dell'offset dell'inviluppo della portante utilizzando 2f-3f, ecc. Interessante è stata la discussione sul collasso spettrale dovuto all'incrocio dei modi. Ad esempio, anche se si ottiene un solitone ideale quando si considera solo il modo di primo ordine di TE, lo spettro collassa se un modo longitudinale si incrocia con il modo di secondo ordine di TE. Pertanto, il progetto dovrebbe evitare il più possibile l'incrocio di modi. D'altra parte, per la progettazione dispersiva, non è possibile attenersi alla condizione di monomodalità, ad esempio allargando la larghezza della guida d'onda, quindi si riconosce che l'incrocio di modi è inevitabile in una certa misura. Si dice che siano in corso ricerche per creare condizioni monomodali assottigliando parte della guida d'onda su base sperimentale. In teoria, questo sarebbe lo stesso delle fibre coniche, dove esistono solo monomodi. Se si verificasse lo stesso fenomeno delle fibre coniche, potrebbe portare all'intrappolamento atomico utilizzando la luce evanescente larga e alla generazione di singoli fotoni da essa, che si sta studiando con le fibre coniche.

FW6C.5 Pettini di frequenza Kerr a microcavità a scansione di ottava con emissione di onde dispersive armoniche su un chip di silicio *NIST Diddams, Papp, Srinivasan et al.
Presentazione post-deadline, alla quale non è stato possibile partecipare, che riporta l'osservazione di un pettine di allargamento di 1~2 µm utilizzando un anello di SiN. Una delle innovazioni consiste nel fatto che le lunghezze d'onda a cui vengono generate le onde dispersive sono progettate per essere intorno a 1 µm e 2 µm. Un'altra innovazione è la regolazione dell'accoppiamento tra la guida d'onda e il risonatore. Normalmente si considera solo l'accoppiamento della lunghezza d'onda della pompa e le altre lunghezze d'onda tendono a essere ignorate, ma questo aspetto viene preso in considerazione utilizzando una guida d'onda piegata. In effetti, è stato osservato un pettine con uno spread da 1 a 2 µm con una pompa da 1550 nm, ma non sembra aver portato alla formazione di solitoni.