OSA (FiO/LS) 2015 Takumi Kato

Bezogen auf den Kerr-Frequenzkamm
FM1D.2 Stabilisierte optische On-Chip-Frequenzkämme *UCLA Chee Wei Wong et al.
Bericht über die Erzeugung von Kämmen mit SiN-Ringen. Es gibt viele Studien über die Stabilisierung von Autokämmen, aber keine On-Chip-Vorschläge. In dieser Studie wurde ein kleiner FSR-Autokamm (einige zehn GHz) erzeugt und eine hohe Stabilität erreicht, wobei der Faserkamm von Menlo gestört wurde. Es wurde festgestellt, dass die UCLA-Gruppe den Autokamm und nicht den Inhalt präsentierte.

FM2D.3 Automatisierte deterministische Kammgenerierung in Mikroresonatoren: Überwindung der thermischen Verschiebung *Purdue Univ. Weiner et al.
Ein Bericht darüber, wie ein Carcom zuverlässig in einen Soliton-Zustand geführt werden kann. Ausgehend von der Tatsache, dass die Oszillationen der internen Leistung des Resonators im chaotischen Zustand den nachfolgenden Zustand unsicher machen, werden die Bedingungen untersucht, unter denen der Soliton-Zustand unter Vermeidung des chaotischen Zustands erreicht werden kann. Da in den Simulationen keine thermooptischen Effekte berücksichtigt wurden, lag der Schwerpunkt auf der Frage, wie die Auswirkungen der thermooptischen Effekte in den Experimenten vermieden werden können.

FTu3E.2 Quantenkaskadenlaser Kerr-Frequenzkamm-Erzeugung *EPFL Kippenberg et al.
Bericht über einen Autokamm, der auf eine Kammlichtquelle im mittleren Infrarotbereich ausgerichtet ist. Der Resonator besteht aus MgF₂Resonator. Das Pumplicht ist ein Quantenkaskadenlaser. Der evaneszente Koppler ist eine Chalkogenidfaser. Die Dispersion ist nicht so gut, aber es ist möglich, sie zu verbessern, indem man die strukturelle Dispersion des Resonators entwickelt.

FW3C.1 Breitbandige Frequenzkämme auf einem photonischen Chip mit Soliton-induzierter Cherenkov-Strahlung *EPFL Kippenberg et al.
Ein Bericht über einen Autokamm mit SiN-Ringen. Der Inhalt des Vortrags war typisch für das Carcom-Feld, wie z.B. die Verwendung von dispersiven Wellen zur Realisierung eines Breitbandkamms, die absolute Messung des Carrier-Envelope-Offsets mit 2f-3f usw. Der interessanteste Teil war der Zusammenbruch des Spektrums aufgrund von Modenkreuzung. Interessant war die Diskussion über den Spektralkollaps aufgrund von Modenkreuzung. Selbst wenn man beispielsweise ein ideales Soliton erhält, wenn nur die TE-Mode erster Ordnung betrachtet wird, bricht das Spektrum zusammen, wenn sich eine longitudinale Mode mit der TE-Mode zweiter Ordnung kreuzt. Daher sollte der Entwurf die Kreuzung von Moden so weit wie möglich vermeiden. Andererseits ist es bei einem dispersiven Design nicht möglich, die Single-Mode-Bedingung einzuhalten, z. B. indem die Breite des Wellenleiters vergrößert wird, so dass eine Kreuzung der Moden bis zu einem gewissen Grad unvermeidlich ist. Es wird gesagt, dass Forschungen durchgeführt werden, um Single-Mode-Bedingungen zu schaffen, indem ein Teil des Wellenleiters auf experimenteller Basis ausgedünnt wird. Theoretisch wäre dies dasselbe wie bei sich verjüngenden Fasern, wo nur Einzelmoden existieren. Wenn das gleiche Phänomen wie bei konischen Fasern auftritt, könnte dies zum Einfangen von Atomen mit Hilfe von breitem evaneszentem Licht und der Erzeugung von einzelnen Photonen führen, die mit konischen Fasern untersucht werden.

FW6C.5 Kerr-Frequenzkämme mit oktavübergreifender Mikrokavität und harmonischer dispersiver Wellenemission auf einem Siliziumchip *NIST Diddams, Papp, Srinivasan et al.
Post-Deadline-Präsentation, die nicht besucht werden konnte, über die Beobachtung eines Verbreiterungskamms von 1~2 µm unter Verwendung eines SiN-Rings. Eine der Neuerungen besteht darin, dass die Wellenlängen, bei denen dispersive Wellen erzeugt werden, im Bereich von 1 µm und 2 µm liegen sollen. Eine weitere Neuerung ist die Abstimmung der Kopplung zwischen dem Wellenleiter und dem Resonator. Normalerweise wird nur die Kopplung der Pumpwellenlänge berücksichtigt und andere Wellenlängen werden eher vernachlässigt, aber dies wird durch die Verwendung eines gebogenen Wellenleiters berücksichtigt. Tatsächlich wurde ein Kamm mit einer Spreizung von 1 bis 2 µm mit einer 1550-nm-Pumpe beobachtet, doch scheint dies nicht zur Bildung von Solitonen geführt zu haben.